Bejan sayısı
Bu madde, öksüz maddedir; zira herhangi bir maddeden bu maddeye verilmiş bir bağlantı yoktur. (Mayıs 2024) |
Termodinamik ve akışkanlar mekaniği gibi bilim dallarında kullanım alanı bulan iki çeşit Bejan sayısı (Be) bulunmaktadır. Bu sayılar, Adrian Bejan'ın adını taşımaktadır.
Termodinamik
[değiştir | kaynağı değiştir]Termodinamik disiplininde, Bejan sayısı, ısı transferi tersinmezliğinin, ısı transferi ve akışkan sürtünmesi kaynaklı toplam tersinmezliğe oranı olarak ifade edilir:[1][2]
burada
- , ısı transferi tarafından katkıda bulunulan entropi üretimidir.
- , akışkan sürtünmesi tarafından katkıda bulunulan entropi üretimidir.
Schiubba, Bejan sayısı Be ile Brinkman sayısı Br arasında kurulan ilişkiyi belirlemiştir:
Isı ve kütle transferi
[değiştir | kaynağı değiştir]Isı transferi kapsamında, Bejan sayısı, uzunluğundaki bir kanal boyunca oluşan boyutsuz basınç düşüşü olarak tanımlanır:[3]
burada
- , akışkanın dinamik viskozitesini ifade eder.
- , termal difüzyonu belirtir.
Be sayısı, zorlamalı konveksiyon süreçlerinde, Rayleigh sayısının doğal konveksiyon süreçlerinde üstlendiği işlevi benzer bir şekilde üstlenir.
Kütle transferi kapsamında ele alındığında, Bejan sayısı, boyundaki bir kanal boyunca oluşan boyutsuz basınç kaybını ifade eder:[4]
burada
- , akışkanın dinamik viskozitesini temsil eder.
- , kütle difüzyon katsayısını belirtir.
Reynolds benzerliği (Le = Pr = Sc = 1) varsayımı altında, Bejan sayısının üç tanımının da özdeş olduğu görülür.
Ek olarak, Awad ve Lage:[5] momentum işlemleri için Bhattacharjee ve Grosshandler tarafından ileri sürülen Bejan sayısının orijinal formülasyonunu, formülde yer alan dinamik viskozite yerine akışkanın yoğunluğu ve momentum difüzyon katsayısı ile değiştirerek modifiye etmişlerdir. Bu değiştirilmiş form, temsil ettiği fiziksel süreçlere daha uygun hale gelmekle kalmamış, aynı zamanda yalnızca bir viskozite katsayısına bağımlı olması gibi bir avantaj da sunmaktadır. Bu basit modifikasyon, Bejan sayısının ısı transferi veya tür transferi gibi diğer difüzyon süreçlerine kolayca uygulanabilmesini sağlar; bu durumda sadece difüzyon katsayısının değiştirilmesi gerekmektedir. Böylece, basınç kaybı ve difüzyon içeren her türlü sürecin genel bir Bejan sayısı temsili mümkün olmaktadır. Genel temsilin, Reynolds benzerliği (yani Pr = Sc = 1) durumunda momentum, enerji ve tür konsantrasyonları açısından Bejan sayısı için benzer sonuçlar verdiği belirlenmiştir.
Bu nedenle, Be sayısını genel bir şekilde tanımlamak, basitçe aşağıdaki formülle daha doğal ve geniş kapsamlı bir yaklaşım sunar:
bu bağlamda,
- akışkanın yoğunluğudur
- söz konusu süreç için ilgili difüzyon katsayısıdır.
Ayrıca, Awad:[6] Hagen sayısı ile Bejan sayısını karşılaştırmıştır. Her ne kadar fiziksel anlamları farklı olsa da; birincisi boyutsuz basınç gradyanını temsil ederken, ikincisi boyutsuz basınç düşüşünü temsil eder, karakteristik uzunluk (l) ile akış uzunluğu (L) eşit olduğunda Hagen sayısının Bejan sayısı ile örtüştüğü belirtilmiştir.
Akışkanlar mekaniği
[değiştir | kaynağı değiştir]Akışkanlar mekaniği disiplininde, Bejan sayısı, hem iç hem de dış akışlarda, akışkan yolunun uzunluğu boyunca meydana gelen boyutsuz basınç kaybı ile tanımlanır ve bu tanım, ısı transferi sorunlarındaki tanımla aynıdır:[7]
burada
- , dinamik viskozitedir.
- , momentum difüzyonudur (veya kinematik viskozitedir).
Awad tarafından Hagen-Poiseuille akımında Bejan sayısının bir başka ifadesi sunulmuştur. Bu matematiksel ifade aşağıdaki gibidir:
burada
- , Reynolds sayısıdır.
- , akış uzunluğudur.
- , boru çapıdır.
Bu ifade, Hagen-Poiseuille akışındaki Bejan sayısının, daha önce tanımlanmamış bir boyutsuz grup olduğunu ortaya koymaktadır.
Bhattacharjee ve Grosshandler'ın Bejan sayısı formulasyonu, sıvının yatay bir düzlem üzerindeki akışı gibi durumlarda akışkanlar dinamiği açısından büyük önem taşımaktadır,[8] zira bu, sürükleme kuvveti ile ilgili aşağıdaki ifade aracılığıyla doğrudan sıvı dinamik sürüklenmesi D ile ilişkilidir:
Bu formülasyon, direnç katsayısı 'nin Bejan sayısı ile ıslak alan ile ön alan arasındaki orana bağlı olarak bir fonksiyon olarak tanımlanmasına imkan vermektedir:[8]
burada , L yolu uzunluğu ile ilişkilendirilen Reynolds sayısını temsil eder. Bu matematiksel ifade, bir rüzgar tünelinde deneysel olarak teyit edilmiştir.[9]
Bu denklem, termodinamiğin ikinci yasası çerçevesinde direnç katsayısını ifade etmektedir:[10]
bu durumda, , entropi üretim oranını ve , ekserji tüketim oranını belirtir ve ρ, yoğunluğu ifade eder.
İlgili formülasyon, Bejan sayısını termodinamiğin ikinci yasasının terimleriyle tanımlamayı mümkün kılar:[11][12]
Bu ifade, akışkan dinamiklerinin problemlerinin termodinamiğin ikinci yasasına göre ifade edilmesine yönelik temel bir girişimdir.[13]
Ayrıca bakınız
[değiştir | kaynağı değiştir]Kaynakça
[değiştir | kaynağı değiştir]- ^ Paoletti, S.; Rispoli, F.; Sciubba, E. (1989). "Calculation of exergetic losses in compact heat exchanger passages". ASME AES. 10 (2). ss. 21-29.
- ^ Sciubba, E. (1996). A minimum entropy generation procedure for the discrete pseudo-optimization of finned-tube heat exchangers. Revue générale de thermique, 35(416), 517-525. [1][ölü/kırık bağlantı]
- ^ Petrescu, S. (1994). "Comments on 'The optimal spacing of parallel plates cooled by forced convection'". Int. J. Heat Mass Transfer. 37 (8). s. 1283. doi:10.1016/0017-9310(94)90213-5.
- ^ Awad, M.M. (2012). "A new definition of Bejan number". Thermal Science. 16 (4). ss. 1251-1253. doi:10.2298/TSCI12041251A
.
- ^ Awad, M.M.; Lage, J. L. (2013). "Extending the Bejan number to a general form". Thermal Science. 17 (2). s. 631. doi:10.2298/TSCI130211032A
.
- ^ Awad, M.M. (2013). "Hagen number versus Bejan number". Thermal Science. 17 (4). ss. 1245-1250. doi:10.2298/TSCI1304245A
.
- ^ Bhattacharjee, S.; Grosshandler, W. L. (1988). "The formation of wall jet near a high temperature wall under microgravity environment". ASME 1988 National Heat Transfer Conference. Cilt 96. ss. 711-716. Bibcode:1988nht.....1..711B.
- ^ a b Liversage, P., and Trancossi, M. (2018). Analysis of triangular sharkskin profiles according to the second law, Modelling, Measurement and Control B. 87(3), 188-196. http://www.iieta.org/sites/default/files/Journals/MMC/MMC_B/87.03_11.pdf 6 Temmuz 2022 tarihinde Wayback Machine sitesinde arşivlendi.
- ^ Trancossi, M. and Sharma, S., 2018. Numerical and Experimental Second Law Analysis of a Low Thickness High Chamber Wing Profile (No. 2018-01-1955). SAE Technical Paper. https://www.sae.org/publications/technical-papers/content/2018-01-1955/ 30 Nisan 2024 tarihinde Wayback Machine sitesinde arşivlendi.
- ^ Herwig, H., and Schmandt, B., 2014. How to determine losses in a flow field: A paradigm shift towards the second law analysis.” Entropy 16.6 (2014): 2959-2989. DOI:10.3390/e16062959 https://www.mdpi.com/1099-4300/16/6/2959 30 Nisan 2024 tarihinde Wayback Machine sitesinde arşivlendi.
- ^ Trancossi, M., and Pascoa J.. "Modeling fluid dynamics and aerodynamics by second law and Bejan number (part 1-theory)." INCAS Bulletin 11, no. 3 (2019): 169-180. http://bulletin.incas.ro/files/trancossi__pascoa__vol_11_iss_3__a_1.pdf 30 Nisan 2024 tarihinde Wayback Machine sitesinde arşivlendi.
- ^ Trancossi, M., & Pascoa, J. (2019). Diffusive Bejan number and second law of thermodynamics toward a new dimensionless formulation of fluid dynamics laws. Thermal Science, (00), 340-340. http://www.doiserbia.nb.rs/ft.aspx?id=0354-98361900340T
- ^ Trancossi, M., Pascoa, J., & Cannistraro, G. (2020). Comments on “New insight into the definitions of the Bejan number”. International Communications in Heat and Mass Transfer, 104997. https://doi.org/10.1016/j.icheatmasstransfer.2020.104997