Kuantum dolanıklık

Vikipedi, özgür ansiklopedi
Atla: kullan, ara

Dolanıklık kuantum mekaniğine özgü bir olgudur. Eldeki kuantum sistemi tanımlayan Hilbert uzayı bir çarpım uzayı şeklinde yazılabiliyorsa, dolanıklıktan bahsedilebilir. Örneğin \mathcal{H} = \mathcal{H}_A \otimes \mathcal{H}_B şeklinde yazılabilen Hilbert uzayı içinde |\psi \rangle gibi vektörler düşünüldüğünde; eğer |\psi \rangle vektörü şöyle |a\rangle \in \mathcal{H}_A, |b \rangle \in \mathcal{H}_B iki vektörün bir çarpımı şeklinde yazılamıyorsa, |\psi\rangle'nin dolanık bir hali temsil ettiği ifade edilir.

Azami Dolanıklık[değiştir | kaynağı değiştir]

İki parçalı bir Hilbert uzayında | \psi \rangle vektörü tarafından temsil edilen kuantum hali düşünüyoruz. Bu hal, aynı zamanda bir \rho yoğunluk matrisi ile de ifade bulabilir. Bu durumda \rho = |\psi\rangle \langle \psi | eşitliği sağlanır. Eğer \rho'nun \mathcal{H}_B üzerinden izi alınırsa, elde edilen yeni yoğunluk matrisi sadece \mathcal{H}_A üzerindeki vektörlere etkir. Bu yoğunluk matrisi genelde \rho_A ile gösterilir, ve indirgenmiş yoğunluk matrisi adıyla anılır.

Eğer \rho_A, \mathcal{H}_A'daki birim matrisle doğru orantılıysa, | \psi \rangle'nin azami dolanık bir kuantum hali temsil ettiği söylenir.

Leonard Susskind şu[1] makalesinde azami dolanıklığın anlamını şöyle vermiştir:

Azami dolanıklığın anlamı şudur ki A içindeki her gözlemlenebilir için, bunun B içinde karşılık geldiği gözlemlenebilir ölçülerek eğer A içinde aynı ölçüm yapılmış olsaydı ne elde edileceğinin tahmin edilebilmesidir.

Burada A ve B'den kasıt, yukarıda \mathcal{H}_A ve \mathcal{H}_B Hilbert uzayları ile ifade edilen kuantum sistemlerdir.

Kaynakça[değiştir | kaynağı değiştir]